Magnetohydrodynamika, soustava rovnic magnetického dynama

Z ωικι.matfyz.cz
Verze z 3. 2. 2014, 11:27, kterou vytvořil 93.195.26.202 (diskuse) (Created page with "plášť stíní jádro i čistě geometricky, je-li nevodivý. vyšší stupně jsou stíněny více než nižší *je-li plášť vodivý, stíní jádro + zpoždění pole...")

(rozdíl) ← Starší verze | zobrazit aktuální verzi (rozdíl) | Novější verze → (rozdíl)
Přejít na: navigace, hledání

plášť stíní jádro i čistě geometricky, je-li nevodivý. vyšší stupně jsou stíněny více než nižší

  • je-li plášť vodivý, stíní jádro + zpoždění pole

poloidální a toroidální reprezentace

$ B=\nabla \times \nabla \times (Pr) + \nabla \times (Tr) $

v symetrickém případě pouze P nenulové

  • pp. laterální variace malé + vysokofrekvenční aproximace, druhá derivace malá
$ P(r) = c/r P(c)\frac{\sigma(r)}{\sigma(c)}^{1/4}exp[(i-1)\sqrt{\frac{\omega\mu_0}{2}}\int_c^r\sqrt{\sigma(r)}dr] $
$ \tau_H = \mu_0/2(\int_c^r\sqrt{\sigma(r)}dr)^2 $

to je vysokofrekvenční konstanta pláště

z poloidálního pole zpět k magnetickému

$ B=\nabla \times \nabla \times (Pr) $

z toho radiální komponenta

$ B_r=c[\frac{\sigma_r}{\sigma_c}]^{1/4}exp[(i-1)\sqrt{\omega\tau_H}]B_r(c) $

zpet z FT

$ B(a,t)=(c/a)^2(\frac{\sigma_c}{\sigma_a})^{1/4}\int_0^\infty B_r(c,t-t´)erfc\frac{\tau_H}{2t´}dt´ $